Mesure de masse extrèmement faible. Concours général 2015 En poursuivant votre navigation sur ce site, vous acceptez l’utilisation de Cookies vous proposant des publicités adaptées à vos centres d’intérêts. . . . . Les vecteurs sont écrits en gras et en bleu. Pour une mesurer une masse, il n’est pas nécessaire de faire référence à un contre-poids. Il est possible d’utiliser une autre force, comme par exemple la force de rappel élastique d’un ressort de raideur k, de longueur instantanée l et de longueur à vide l0 : F = - k(l-l0) ux. On dispose d’un ressort de masse négligeable muni d’un crochet de suspension, d’une règle graduée, d’un jeu de masses marquées et d’un objet de masse inconnue. Proposer un protocole expérimental permettant d’avoir accès à la masse inconnue par application de la seconde loi de Newton à l’équilibre. On établira l’expression de cette masse en fonction des paramètres du problème et on discutera les différents types de mesurage à effectuer pour obtenir le résultat. Le solide suspendu au ressort est soumis à la tension du ressort et à son poids. A la position d'équilibre poids et tension sont opposées. k(L-L0) = mg. Accrocher des masses marquées connues m ( 50 g , 100 g , 150 g,  200 g ....) au ressort et noter à chaque fois l'allongement x de ce dernier. Tracer la courbe x = f(m). Suspendre le solide de masse inconnue au ressort, noté son allongement et utiliser le graphe pour déterminer sa masse. Cette méthode est très efficace pour des masses courantes mais elle devient impossible à mettre en oeuvre lorsque la masse à mesurer est extrêmement faible. La sensibilité du dispositif ne permet pas le recours à une mesure statique basée sur la détermination d’une position d’équilibre. On fait alors souvent appel à un phénomène périodique pour en déduire la valeur de la masse inconnue. On s’intéresse à nouveau au ressort précédent. L’une de ses extrémités est fixe dans le repère d’étude et le ressort peut s’étirer ou se comprimer verticalement le long de l’axe dirigé par la pesanteur noté (Oz).   On fixe à son autre extrémité un objet de masse m et de centre de masse G. On choisit comme origine le point O correspondant à la position de G au repos et on repère à tout instant la position de l’objet par sa coordonnée z(t) le long de (Oz). On écarte l’objet de sa position d’équilibre d’une distance z0 vers le bas puis on le lâche sans vitesse initiale à t = 0 s. Déterminer l’équation différentielle vérifiée par le centre de masse G au cours du temps, lorsque l’objet n’est soumis qu’à son poids et à la force de rappel élastique T. Ecarté de sa position d'équilibre le ressort oscille : L= Léq +z mg-k(L-l0)= m d²z/dt² mg-k( Léq +z-l0)= m d²z/dt² mg-k( Léq -l0) - kz =m d²z/dt² ; or mg = k(Léq-L0) m d²z/dt² + k z=0 (1) On pose w02 = k/m On retrouve l'équation différentielle d'un oscillateur harmonique. . .. .. Une solution de l’équation différentielle peut se mettre sous la forme : z(t)=A cos(2pt/T0 +F) ou A et F sont des constantes positives non nulles. Déterminer l’expression de T0 en fonction de k et de m, puis calculer les valeurs de Zm et de F. w0 =2p/T0 =( k/m)½. T0 =2p( m / k)½. z(t=0) =z0 = cos(F); z0 étant positif, F est nul z'(t)= -A2p/T0 sin(2pt/T0 +F) ; z'(t=0)=0 = -A2p/T0 sin(F) . . On modifie légèrement la masse de l’objet que l’on note à présent m′ = m + dm de sorte que dm est négligeable devant m.  Déterminer la nouvelle expression de T0, notée T′0, en fonction de T0, m et dm. On pourra utiliser l’approximation (1 + x)a ≃ 1 + ax lorsque x → 0. Sachant qu’il est possible de mesurer facilement des fréquences à 1 Hz près, calculer la fréquence f0 associée à T0 permettant de mesurer une variation de masse de 1 μg pour une masse de l’objet initial m = 1 g. f0 = 2(f0-f '0)m / dm = 2*10-3 /10-6=2 kHz.  . .

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